Имеется плоскость, называемая плоскостью скольжения, в которой энергия дислокации меняется периодически, т. е. обладает трансляционной симметрией с периодом. При движении в этой плоскости средняя потенциальная энергия дислокации сохраняется, поэтому такое движение называется консервативным. Если дислокация обладает достаточной энергией для без барьерного движения, то присоединение межатомных связей происходит за время порядка. Оно приводит к про- движению дислокации на а, т.е. к скорости порядка скорости звука, т. е. скольжение - быстрое движение дислокации с сохранением ее энергии. Из а видно, что плоскость скольжения проходит через ось дислокации и вектор Бюргера. Это значит, что у каждой дислокации (кроме винтовой) есть одна и только одна плоскость скольжения. У винтовой дислокации бесконечное, множество плоскостей скольжения.
При перемещении по плоскости скольжения дислокации приходится преодолевать потенциальные барьеры называемые рельефом Пайерлса. В решетке каждого типа имеются свои плоскости с низкими барьерами (обычно это плоскости с малыми индексами Миллера). Эти плоскости называются плоскостям и легкого скольжения.
Если плоскость скольжения дислокации совпадает с одной из плоскостей легкого скольжения решетки, то дислокация может скользить при относительно низких напряжениях. Поэтому она называется подвижной. В противном случае для перемещения дислокации нужны очень большие напряжения, и она называется сидячей.
Внешнее напряжение в плоскости скольжения действует на дислокацию с силой, где х - касательное напряжение в плоскости скольжения.
Легко увидеть, что эти напряжения велики. Масса дислокации М где т - масса атома. Поэтому ускорение а плотность. Приняв Па, получит невероятно большую величину. Это значит, что движение дислокации - вязкое. Навстречу силе Р всегда действует сила сопротивления. В результате работа внешней силы, затраченная на перемещение дислокации, в основном переходит в тепло. Лишь незначительная часть этой работы идет на увеличение кинетической энергии дислокации.